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Elimination der virtuellen Großen
Beim Prinzip der virtuellen Arbeit (2.33) und der zugehorigen Newton-Raphson-Methode
δu
1
,δv
1
,δw
1
,δu
2
,...,δw
N
ges
=
−g
δu
1
,...,δw
N
ges
kno
Dg ·
Δ
u
kno
,u
1
,v
1
,w
1
,u
2
,...,w
N
ges
kno
(2.58)
handelt es sich um eine
skalare Gleichung
.Umein
Gleichungssystem
zu erhalten, muss
ausgenutzt werden, dass
g
fur alle zulassigen virtuellen Verschiebungen
η
erfullt sein muss:
Ableitungen nach den virtuellen Knotenverschiebungen
δu
I
,
δv
I
und
δw
I
verschwinden:
∂
(
Dg
+
g
)
∂
(
δu
I
)
·
Δ
u
∂
(
Dg
+
g
)
∂
(
δv
I
)
·
Δ
u
∂
(
Dg
+
g
)
∂
(
δw
I
)
·
Δ
u
=0 fur
I ∈
[1
,...,N
ges
kno
] (2.59)
Anordnung in Matrizenform fuhrt in der nichtlinearen Statik zu dem zu losenden globalen
Gleichungssystem
K
T
Δ
u
=
−
R
mit
K
T
als tangentialer Gesamtsteifigkeitsmatrix und
R
als dem Gesamtfehlkraftvektor.
Durch den Einbau von Randbedingungen (
statische Kondensation
: Streichen der entspre-
chenden Zeilen und Spalten) geht der Vektor aller Knotenverschiebungen
=0
∧
=0
∧
T
=
u
1
v
1
w
1
u
2
v
2
w
2
u
3
v
3
w
3
... u
N
ges
kno
u
kno
v
N
ges
kno
w
N
ges
(2.60)
uber in den Vektor der unbekannten Knotenverschiebungen (Freiheitsgrade), z.B.
fur
v
1
=
w
1
=
w
2
=
u
3
=0
.
(2.61)
Die Zuordnung zwischen lokalen und globalen Knotennummern erfolgt mit Hilfe von
Inzidenzmatrizen
.
T
=
u
1
u
2
v
2
v
3
w
3
... u
N
ges
u
kno
v
N
ges
kno
w
N
ges
kno
Fehlkraftvektoren
Diskretisierung und numerische Integration des in Gleichung (2.30) angegebenen Prinzips
der virtuellen Arbeit
g
=
B
t
σ
:grad
η
dv
−
ρ
t
(
b
−
a
)
η
dv
−
t
η
da
B
t
∂B
t
(2.62)
N
gpkt
s
=1
η
M
gpkt
s
=1
η
N
ele
N
kno
N
ele
N
kno
I
B
τ
s
− ρ
0
N
Is
(
b
s
−
a
s
)
ω
s
+
T
T
Is
T
I
[
−N
Is
t
s
]
ω
s
=
e
=1
I
=1
e
=1
I
=1
liefert Elementfehlkraftvektoren:
N
gpkt
M
gpkt
N
kno
N
kno
−
B
τ
s
+
ρ
0
N
Is
(
b
s
−
a
s
)
ω
s
+
T
Is
r
e
=
[
N
Is
t
s
]
ω
s
(2.63)
I
=1
s
=1
I
=1
s
=1
Hinweis: Beim Oberflachenintegral werden andere Gaußpunkte und Wichtungsfaktoren
ω
s
als bei der Volumenintegration verwendet.
Zusammenbau zum globalen Residuenvektor:
N
ele
e
=1
r
e
R
=
(2.64)