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Le spectre d'absorption d'un gaz étant connu, on peut prévoir la façon dont,
chauffé, il émettra un rayonnement, car l'intensité de celui-ci sera la même que pour
le rayonnement du corps noir à la même température et pour la même longueur
d'onde mais multiplié par le coefficient d'absorption du gaz pour cette même
longueur d'onde (
loi de Kirchoff
). Autrement dit, pour les longueurs d'onde où il
est parfaitement transparent, un gaz chauffé n'émet aucun rayonnement (cela est
vrai aussi pour un corps parfaitement réfléchissant). Pour les autres longueurs
d'onde, il émet d'autant plus de lumière qu'il est plus absorbant. Ainsi, lorsqu'il est
chauffé, un gaz émet un rayonnement dont le spectre (spectre d'incandescence)
est composé de raies colorées situées exactement dans les positions des raies noires
de son spectre d'absorption.
En résumé
=
L'essentiel de l'énergie reçue à la surface du globe nous vient du Soleil qui
envoie, à la surface de l'atmosphère une puissance d'environ 1,4 kW/m
2
(c'est
la
constante solaire
), ce qui fait, en moyenne, 350 W/m
2
. Le flux de chaleur
géothermique ne s'élève qu'à 0,05 W/m
2
et n'a pas d'influence sur les climats,
sauf en ce qui concerne l'effet des éruptions volcaniques et, à très long terme,
de la tectonique des plaques.
=
Les lois du rayonnement sont fondamentales pour comprendre le fonctionne-
ment du système climatique. Le rayonnement émis par le corps noir (parfaite-
ment absorbant pour toutes les longueurs d'onde) est régi par la
loi de Stefan
(W =
◊T
4
) et la
loi de Wien
(Lmax = 2885/T). Les corps dont les coefficients
d'absorption varient selon les longueurs d'onde, émettent, lorsqu'on les
chauffe, des rayonnements dont l'intensité est fonction de ces coefficients
d'absorption pour les mêmes longueurs d'onde (
loi de Kirchoff
).
σ
