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Tab. 7.4
: Wellenlängen-
abhängige Beiträge zur
Ermittlung des Transmis-
sionskoeffizienten in Salz-
wasser. (Jefarzadeh 2004)
η
Wellenlängen λ
(nm)
µ (1/m)
200-600
0.237
0.032
600-750
0.193
0.45
750-900
0.167
3
900-1200
0.179
35
Sediment, die durch das Fourier Gesetz gegeben sind, zu ergänzen. Für
q
kond
ergibt sich
damit:
q
kond
=
q
st r
,
R
−
(
−
λ
∇
T
R
),
(7.59)
worin der Index „
R
“ für die Berandungskoordinaten steht.
Die kurzwellige Solarstrahlung, die in den Wasserkörper eindringt, führt zur Erwär-
mung des salzhaltigen Fluids. Die Schwächung der Strahlung erfolgt nach dem Lambert
Beer Gesetz negativ exponentiell mit der Eindringtiefe
z
in das Fluid (vergl. Kap. 4.5.3).
Der Transmissionskoeffizient τ ist eine Funktion der Lichtwellenlänge λ, der Eindring-
tiefe
z
, des Brechungswinkels
θ
2
und des Absorptionskoeffizienten
. Da alle Koeffizienten
voneinander abhängen, hat sich in der Literatur eine abschnittsweise Approximation des
Transmissionskoeffizienten durchgesetzt (Rabl and Nielsen
1975
):
=
4
·
z
cos
θ
2
µ
τ
η
j
·
exp
,
(7.60)
j
=
1
wobei die in Tab.
7.4
aufgeführten Werte verwendet werden. Über die Salzkonzentration
kann damit die Absorption und die Leistungseinspeicherung in das Fluid gesteuert wer-
den. Einen guten Überblick liefert hier der Artikel von (Wang and Seyed-Yagoobi
1994
).
Für den in das Fluid pro Fläche eingespeicherten Wärmefluss ergibt sich damit:
(7.61)
i
dir
=
(1
−
ρ
)
·
τ
(
z
)
·
i
glob
(
z
=
0),
worin
i
dir
der direkte Strahlungsfluss in (W/m
2
) ist. Durch Differentiation der Gl. (7.61)
ergibt sich der volumetrische Wärmeeintrag zu
= −
∂i
dir
∂
z
i
dir
(
z
=
0)
·
∂τ
(
z
)
∂
z
φ
h
=
(1
−
ρ
)
·
.
(7.62)
Neben den thermischen Randbedingungen müssen weitere kinematische Randbedingun-
gen zur Lösung des Problems erfüllt werden.
An der Luft-Flüssigkeitsgrenzfläche erzeugt der Wind durch seine Geschwindigkeit
u
eine Schubspannung, die auf das Wasser als Kraft wirkt und in folgender Weise formuliert
werden kann (Oertel
2010
):
τ
=
ρ
U
(
z
=
0)
·
c
W
· |
u
| ·
u
,
(7.63)
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