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Bild 5.7
Spannungsverteilungen in einem mehrschichtigen Laminat mit unterschiedlichen Elastizi-
tätsmodulen, links: infolge einer Normalkraft, rechts: infolge eines Biegemoments
Die Normalspannungen infolge von Normalkräften im Querschnitt
x
m
sind abhängig von
seiner Lage und den Koordinaten
y
und
z
im Querschnitt sowie den dort vorhandenen E-
Modulen.
æ
x
N
(
x
m
,
y
,
z
)
=
N
(
x
m
)
D
(
x
m
)
·
E
(
x
m
,
y
,
z
)
(5.15a)
Ist der E-Modul in dembetrachteten Querschnitt konstant, ist auch die Normalspannung kon-
stant und die Gl. (5.15a) vereinfacht sich zu:
æ
N
(
x
m
,
y
,
z
)
=
N
(
x
m
)
A
(
x
m
)
(5.15b)
Bei der Bestimmung der Biegenormalspannungen muss berücksichtigt werden, dass Rotor-
blätter nichtsymmetrische Querschnitte haben, d. h., die Spannungen sind aus der „schiefen
Biegung“ zu berechnen. Die Normalspannungen infolge der Biegemomente
M
y
und
M
z
im
Querschnitt
x
m
erhält man nach Gl. (5.16a). In diesem Fall sind die Spannungen stückweise
linear verteilt und gleich null im elastischen Zentrum (siehe Bild 5.7).
hn
o
æ
x
B
(
x
m
,
y
,
z
)
=
E
(
x
m
,
y
,
z
)
B
y
M
(
m
)
y
(
x
m
)
·
B
(
m
)
+
M
(
m
)
z
(
x
m
)
·
B
(
m
)
·
·
z
z
yz
°
B
yz
·
B
z
n
o
i
M
(
m
)
z
(
x
m
)
·
B
(
m
)
+
M
(
m
)
y
(
x
m
)
·
B
(
m
)
°
·
y
(5.16a)
y
yz
Ist der E-Modul in dem betrachteten Querschnitt konstant, wird die Gl. (5.16a) zu:
hn
o
1
M
(
m
)
y
(
x
m
)
·
I
(
m
)
+
M
(
m
)
z
(
x
m
)
·
I
(
m
)
æ
x
B
(
x
m
,
y
,
z
)
=
·
·
z
z
yz
°
I
yz
I
y
·
I
z
n
o
i
M
(
m
)
z
(
x
m
)
·
I
(
m
)
+
M
(
m
)
y
(
x
m
)
·
I
(
m
)
°
·
y
(5.16b)
y
yz
In diesem Fall sind die Biegespannungen sowohl über
y
als auch über
z
linear verteilt und im
Flächenschwerpunkt gleich null.
Die Normalspannungen aus der Normalkraft und den Biegemomenten können vorzeichenge-
recht überlagert werden („Superpositonsprinzip“ der linearen Elastizitätstheorie).
Bei der Verwendung eines Hauptkoordinatensystems vereinfacht sich die Ermittlung der Bie-
genormalspannungen zu:
æ
x
B
(
x
m
,
y
,
z
)
=
M
(
m
1
(
x
m
)
I
(
m
)
1
·
z
°
M
(
m
2
(
x
m
)
I
(
m
)
2
·
y
(5.17a)