Die erneuerbaren Energien - Die Zukunft Unserer Energieversorgung - page 162

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I 1 I 2 I 3

Abb.6.5 DerWegeinesLichtstrahlsineinerplan-parallelenPlatte.DasLichtfälltunterdemWinkel
ΘaufdiePlatteundeswirdsowohlanderoberenwiederunterenGrenzflächereflektiert.Diegesamte
transmittierte Intensität ist I t = I + I + I + ...

transmittiert. Der Weg des Lichts in der Platte ist aber kompliziert, weil die Platte zwei
Grenzflächen besitzt, nämlich die Ober- und die Unterseite. Berechnen wir die transmit-
tierte Lichtintensität, wenn der Lichtstrahl zum 1. Mal durch die Platte geht und sowohl an
der Ober- wie auch Unterseite reflektiert wird. Diese Intensität ist

e − γl ,

I = I e ( − R ( λ )) (6.11)

wobei I e die einfallende Lichtintensität und e − γl der relative Anteil der Lichtintensität ist,
der die Unterseite noch erreicht.
Nachdem der Lichtstrahl die Platte 3mal durchquert hat, beträgt der Beitrag dieses
Lichtstrahls zur transmittierten Intensität

R

( λ )e − γl , I = I e (− R ( λ )) (6.12)

wobei der zusätzliche Faktor R darauf zurückzuführen ist, dass das Licht zweimal an

den Grenzflächen reflektiert werden muss, um die Unterseite der Platte wieder zu errei-
chen. Dieses Gesetz lässt sich auf j

( λ )

Lichtdurchgänge verallgemeinern und ergibt für
den Teilbeitrag zur transmittierten Intensität

−

R ( j −) (

e −( j −) γl . I j = I e ( − R ( λ )) λ ) (6.13)

Daraus folgt für die gesamte transmittierte Intensität

j
i =

j
i = (

i

e − γl

R e − γl I t = I i = I e ( − R ( λ )) ( λ ) ) . (6.14)

Für j hat diese Summe aus Potenzen einen Grenzwert, falls jeder der Summanden

< ist. Dies können wir voraussetzen, falls die Platte das einfallenden Licht nur wenig
reflektiert ( R

→∞

( λ )≪ ) und wenig absorbiert ( γl ≈ ). Dann ergibt sich aus ( 6.14 ) wegen

e − γl ≈ der Grenzwert

e − γl

I e (− R ( λ )) I e − R ( λ )

+ R ( λ )

e − γl . I t =

( λ )e − γl ≈

(6.15)

− R