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Tab. 5.14
Grenzwerte des Anteils am Dampfvolumenstrom für den Übergang von einer zur ande-
ren Strömungsform (Streicher
1991
)
Froude-Zahl
Fr
Übergang von
Grenzwert
ε
gren
z
Beliebig
˙
ε
gren
z
=
0
.
38
Blasenströmung → Wellenströmung
0.06 ≤
Fr
≤ 0.1
˙
ε
gren
z
=
1
.
09
+
0
.
16 ln
F r
Fr
≤ 0.06
Wellenströmung → Schichtenströmung
ε
gren
z
=
0
.
38
Fr
≥ 0.1
Wellenströmung → Wellen-Ringströmung
˙
ε
gren
z
=
0
.
52
−
0
.
085 ln
F r
Fr
≤ 0.1
Schichtenströmung → Ringströmung
˙
ε
gren
z
=
0
.
60
−
0
.
087 ln
F r
Fr
≥ 0.1
Wellenströmung → Ringströmung
˙
ε
gren
z
=
0
.
80
worin die Reynolds- (
Re
l
) und Prandtl-Zahlen (
Pr
l
) in folgender Weise gebildet werden.
=
u
l
·
d
hg
·
ρ
l
=
η
l
·
c
p
,
l
λ
l
Re
l
und
P r
l
.
(5.193)
η
l
Die tatsächliche mittlere Strömungsgeschwindigkeit
u
l
errechnet sich dann aus Gl. (5.194a)
während für den hydraulischen Durchmesser
d
hg
die Beziehung (5.194b) verwendet wird.
m
x
m
)
=
˙
·
(1
− ˙
u
l
ε
m
)
;
d
hg
=
d
h
·
1
− ˙
ε
m
.
(5.194)
ρ
l
·
(1
− ˙
Der Anteil am Dampfvolumenstrom
˙
ε
ergibt sich aus:
1
β
)
0
.
36
·
(
F r
−
0
.
11
ε
˙
=
β
−
2
.
55
·
β
·
(1
−
·
Ga
)
mit
β
=
,
(5.195)
·
ρ
ρ
l
1
−˙
x
1
+
x
in der die Galilei-Zahl
Ga
erscheint, die in folgender Weise definiert ist:
l
0
ρ
2
l
=
g
·
·
Ga
.
(5.196)
η
l
In der Galilei-Zahl erscheint die Laplace-Konstante
l
0
, die ein Verhältnis der Oberflächen-
spannungskräfte gegenüber Schwerkraft und Dichteunterschieden darstellt. Die Laplace-
Konstante ergibt sich aus folgender Beziehung:
σ
(5.197)
l
0
=
ρ
g
)
.
g
·
(
ρ
l
−
Den Wärmeübergang für das Blasensieden
α
B
in der Nähe des Umgebungsdrucks erhält
man durch eine empirische Zahlenwertgleichung der Art:
q
0
.
72
i
p
0
.
24
,
α
B
=
1
.
95
·
·
(5.198)
wobei der Wärmübergangskoeffizient
α
B
in (W/(m
2
K)), der Wärmstrom
q
i
in (W/m
2
)
und der Druck
p
in (bar) einzusetzen sind. Mit einem Gültigkeitsbereich von: 10
4
(W/m
2
)
<
q
i
< 10
6
(W/m
2
) und 0.5 (bar) <
p
< 20 (bar) ist die vorige Gleichung gut für die Übertra-
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